変位電流は、電界が時間的に変化することで生じる電流です。
ここで角速度を[ ω ]、周波数を[ f ] とすると、

となります。
また、誘電率εの誘電体に電場Eが存在した場合、電束Dが次の式により表されます。

電束Dは印加された電界Eにより誘電体の分極が向きをそろえる結果現れるので、電界の極性変化が速い場合はDの変化はEの変化から遅れます。
変位電流の角周波数をω、電界Eの振幅をE ₀とすると、

Dの遅れを位相 δ で表すと、

Dの時間微分が誘電体中の変位電流として、一般の電流と同等の扱いができるとし、変位電流をJ_Dとすると、

J_DとEの各実数部の積の平均値が誘電体単位体積当たりの発生電力、すなわち損失P_Lなので、

一方、DとEの比をとると、D = εEなので、

このようにDとEに位相差があると ε は複素数となる。上記式を

と書き表すと、

上記（２）式を用いて式（A）の右辺を書き直すと

したがって、誘電体損失[ P_L ]は複素誘電率の虚部 ε''と電界Eの振幅E ₀に比例することがわかります。

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